Лорд Келвин изобретил скалата на Келвин през 1848 г., използвана на термометри. Скалата на Келвин измерва крайните крайности на горещо и студено. Келвин разработи идеята за абсолютна температура, която се нарича "Втори закон на термодинамиката"и разработи динамичната теория за топлината.
В 19 век, учените изследваха коя е най-ниската възможна температура. Скалата на Келвин използва същите единици като скалата на Целций, но тя започва от АБСОЛЮТНА НУЛА, the температура при което всичко включително въздухът замръзва твърдо. Абсолютната нула е O K, което е - 273 ° C градуса по Целзий.
Лорд Келвин - Биография
Сър Уилям Томсън, барон Келвин от Ларгс, лорд Келвин от Шотландия (1824 - 1907) учи в Кеймбридж Университет, е бил шампион гребци, а по-късно става професор по естествена философия в университета в Глазгоу. Сред другите му постижения е откриването през 1852 г. на "ефекта на Джоул-Томсън" на газовете и работата му върху първата трансатлантическа телеграф кабел (за който той беше рицар) и неговото изобретяване на огледалния галванометър, използван за кабелна сигнализация, сифонния рекордер, предсказателя на механичните приливи и подобрения корабен компас.
Извлечения от: Философско списание октомври 1848 г. Cambridge University Press, 1882
... Характерното свойство на скалата, която сега предлагам е, че всички степени имат еднаква стойност; това означава, че единица топлина, спускаща се от тяло A при температура T ° от тази скала, към тяло B при температура (T-1) °, би довела до същия механичен ефект, какъвто и да е числото T. Това може просто да се нарече абсолютна скала, тъй като неговата характеристика е доста независима от физичните свойства на всяко конкретно вещество.
За да се сравни тази скала с тази на въздушния термометър, стойностите (според принципа на оценка, посочен по-горе) на градусите на въздушния термометър трябва да бъдат известни. Сега един израз, получен от Карно от съобразяването с идеалния му парен двигател, ни позволява да ги изчислим стойности, когато латентната топлина на даден обем и налягането на наситени пари при всяка температура са експериментално определено. Определянето на тези елементи е основният обект на великото дело на Рено, за което вече се говори, но в момента неговите изследвания не са завършени. В първата част, която все още е публикувана, латентното нагряване на дадено тегло и налягането на наситени пари при всички температури между 0 ° и 230 ° (Cent. на въздушния термометър), са установени; но би било необходимо освен това да знаем плътностите на наситените пари при различни температури, за да можем да определим латентната топлина на даден обем при всяка температура. М. Рено обявява намерението си да започне изследвания за този обект; но докато резултатите не станат известни, няма начин да попълним данните, необходими за настоящия проблем, освен чрез изчисляване на плътността на наситените пари при всяка температура ( съответният натиск е известен от вече публикуваните проучвания на Regnault според приблизителните закони на сгъваемост и разширяване (законите на Mariotte и Gay-Lussac, или Boyle и Dalton). В границите на естествената температура в обикновения климат е плътността на наситените пари всъщност намерени от Рено (Études Hydrométriques в Annales de Chimie), за да проверят много внимателно тези закони; и имаме причини да вярваме от експериментите, които са направени от Gay-Lussac и други, че толкова висока температура, колкото 100 °, не може да има значително отклонение; но нашата оценка за плътността на наситените пари, основана на тези закони, може да бъде много погрешна при такива високи температури при 230 °. Следователно напълно задоволително изчисление на предложената скала не може да бъде направено до получаването на допълнителни експериментални данни; но с данните, които всъщност притежаваме, можем да направим приблизително сравнение на новата скала с тази на въздушния термометър, която поне между 0 ° и 100 ° ще бъде поносимо задоволителна.
Трудът на извършване на необходимите изчисления за извършване на сравнение на предложената скала с тази на въздушния термометър, между граници от 0 ° и 230 ° от последното, беше любезно предприето от г-н Уилям Стийл, наскоро от колежа в Глазгоу, сега от Сейнт Питър колеж, Кеймбридж. Резултатите му в таблични форми са поставени пред Обществото, с диаграма, в която сравнението между двете скали е представено графично. В първата таблица са показани количествата на механичния ефект, дължащ се на спускането на единица топлина през последователните степени на въздушния термометър. Приетата единица топлина е количеството, необходимо за повишаване на температурата на килограм вода от 0 ° до 1 ° на термометъра за въздух; а единицата за механичен ефект е метър-килограм; тоест килограм, вдигнат на метър височина.
Във втората таблица са показани температурите в съответствие с предложената скала, които съответстват на различните степени на въздушния термометър от 0 ° до 230 °. Произволните точки, които съвпадат по двете скали, са 0 ° и 100 °.
Ако съберем първите сто числа, дадени в първата таблица, намираме 135,7 за количеството работа, дължащо се на единица топлина, спускаща се от тяло А на 100 ° до В при 0 °. Според доктор Блек 79 такива единици топлина биха разтопили килограм лед. Следователно, ако топлината, необходима за стопяването на килограм лед, сега се приема като единство и ако метър-килограм се приема като единица от механичен ефект, количеството работа, което трябва да се получи при спускането на единица топлина от 100 ° до 0 ° е 79x135.7, или 10 700 почти. Това е същото като 35 100 фута, което е малко повече от работата на двигател с един кон (33 000 фунта) за минута; и следователно, ако разполагахме с парен двигател, работещ с перфектна икономия на мощност с един кон, котелът е на температура 100 ° и кондензаторът, поддържан на 0 ° чрез постоянно подаване на лед, по-малко от килограм лед ще бъде разтопен в минута.